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第90章 卓越的辩论战术（第3页）

“算了，不说了，想想就心烦。”费米教授郁闷的道：“快到嘴的鸭子却飞到你嘴里了。”

“嘿，费米，别气馁，每年学校招收那么多好的学生，比卓越优秀的也有一些，你可以再寻找吗！”

“也只能如此了，希望能找一位在流体力学上与卓越同样有天赋，或者天赋超越他的学生。”

说完两人继续看台上的辩论。

此时格特结束自己的讲解，开始反方提问。

反方一辩道：“请问正方，为什么将公式一两边取倒数，据我所知，Pelton虽然在1978年提出的Cole-Cole模型是ρ（ω）=ρ??（1-m（1-11+（iωl）??）），但是这并不能让公式一两边取倒数。”

反方的一辩和二辩是提问问题，三辩和四辩是回答问题。

威灵顿道：“对公式一两边取倒数，可以得到Cole-Cole模型的复电导率形式。”

反方二辩问道：“那么请问怎么证明你说的复电导率形式？”

威灵顿道：“我们已经推导出来。”

他说完走到电脑旁，打开一张PPT，道：“请看！”

只见幕布上显示一组公式。

【σ（ω）=σ（1-m1+（1-m）（iωl）??）=σ+??σ（ω）.】

“这就是Cole-Cole模型道复电导率形式。”

反方一辩问道：“请问正方，含源全空间层状介质的电磁场表达式，其中垂直磁偶极子在任意位置（x，y，z）产生的电场水平分别是多少？”

威灵顿道：“E????=M2πyr∫λ??E??J??（λr）dλ，E????=-M2πxr∫λ??E??J??（λr）dλ.”

反方二辩问道：“请问正方，频率域电磁响应采用Chave在1983年提出的直接积分方法计算，再由欧姆定律计算频率域电流密度J（ω），利用Jelee在2013年给出的频率域的时间域转换方法，那么得到的时间域电流密度的表达式是什么？”

威灵顿又调出一张PPT道：“j（t）=-√2tπ∫lm[=J（ω）iω√ω]J????（ωt）dω.”

反方一辩问道：“Smith在1988年的理论是什么？”

威灵顿道：“E^tot=E^fund+E^pol，J^tot=J^fund+J^pol.”

反方二辩问道：“根据欧姆定律，总电流密度和基本电流密度是什么？”

威灵顿道：“……”

接下来，反方问了十几个问题，威灵顿都完美的回答出来。

费米教授看着台上的威灵顿笑道：“你这学生不错啊！”

索巴教授得意的笑道：“那是，这可是我培养两年多的学生。”

说完索巴教授指着台上的科顿道：“他是我最得意的学生，未来他一定能在物理界绽放夺目的光彩。”

“卓越和他比呢？”

“卓越虽然学习能力挺强，但从现有的实力来看，和他差远了。”

“嗯！”费米教授微微点头。

他虽然看好卓越，但那是卓越关于流体力学上的潜力。

至于电磁学，毕竟卓越才刚学，能力自然无法与索巴教授手下已经学了几年电磁学的学生相比。

反方问完后，开始正方反问。

珍尼道：“请问反方，在验证时间域电流密度正演响应的正确性时，我们是以2007年Raiche提出的算法结果进行对比，请问你方又能想到什么方法？”

反方三辩道：“以两种不同电阻率大小的均匀极化半空间模型为例，发射源为垂直磁偶极子，磁偶极矩为1Am??……”

珍尼道：“请问反方，针对低阻极化模型，可以看到早期极化电流密度为正，晚期变为负值，这一点你们怎么解释？”

“对于高阻极化体，由于其中电流扩散速度快，正向极化电流很早衰减完，因此时间范围内实际极化电流没有发生变号。”

“因此实际极化电流的变化规律不会随着电阻率大小改变而改变，如能准确计算更早时间道的极化电流密度值，对于高阻极化模型，我们仍会发现早起极化电流为正，晚期变为负值。”

珍尼问道：“请问反方……”

反方三辩道：“……”

两人唇枪舌剑的询问，珍尼问的越来越快，反方三辩回答也越来越快，好像全场节奏都在珍尼的掌控之中。

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