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第六百八十五章 铃木厚人 这个坑太小了咱们把它挖大一点吧上（第5页）

听闻此言。

哗啦——

汤川秀树整个人立马从座位上站了起来，双手紧紧的贴在了大腿两侧，郑重的朝小柴昌俊鞠了个躬：

“小柴桑，拜托你了！”

小柴昌俊闻言同样和汤川秀树回了个礼，毕竟无论年龄还是成就，汤川秀树都算是他的长辈。

接着他很快从桌上拿起笔，开始做起了相关推演：

“汤川桑，我还是第一次尝试将Yukawa耦合与中微子结合，整个过程恐怕还需要您多多指点。”

“根据手征的规范理论，也就是左右手费米子属于不同表示的规范理论，左右手旋量定义为ψR≡1+γ52ψ，ψL≡1γ52ψψR=ψ1+γ52γ0，ψL=ψ1γ52”

“如果先考虑DiracLagrangian中不依赖于质量的项，可分成左右手部分如下，也就是ψDψ=∑，′=±ψ1+γ52γ0D1+′γ52ψ=∑=′=±ψ1+γ52γ0Dψ=ψRDψR+ψLDψL“

“这种情形中最重要的是标准模型，它的规范群是SU（3）×SU（2）×U（1），左右手费米子在SU（2）×U（1）部分下变换方式不同，也就是两手征分量在U（1）下带不同荷，左手费米子组成SU（2）双重态，右手费米子组成SU（2）单重态.”

早先提及过。

汤川耦合是一个低能有效理论，这里的低能不是个贬义词，而是低能级的意思。

用后世的概念来说就是

耦合的标量粒子不是胶子，胶子质量为0但不是长程相互作用是因为耦合强度太大所以低能下只能观察到色单态，也就是说你只能观察到色中性的粒子。

而低能下强相互作用的实际表现为传递一个介子.也就是有质量的标量粒子，两个夸克组成的复合粒子，来近似描述的短程力，这就是汤川耦合。

非常简单，也非常好理解。

传递核力的是π介子，相关定量计算适用的是标量场的KG方程：

为λ（ψLriΦi）ψRr=λvmψLr1ψRr+λ（ψLriφi）ψRr。

所以小柴昌俊如今要做的，就是将这个方程的情景试着与中微子的额外项契合起来。

这不是一件很容易的事儿，但小柴昌俊此时的干劲却很足。

毕竟

如果这个额外项真的能和汤川耦合在数学上契合，那么他们很可能发现的就是一个全新的物理赛道！

到时候汤川秀树将会封神，而他和朝永振一郎则会一同鸡犬升天.

想到这里。

小柴昌俊的动作愈发快速了几分：

“如果一个费米子的右手单重态与左手多重态的第一个分量匹配，右边第一项就是这一费米子的Dirac质量项.“

“所以右边的第二项是真正的、费米子和标量涨落部分的相互作用项，理论上在这个机制下相互作用的强度正比于费米子质量——汤川桑，我记得你的耦合理论之中，耦合常数之比就必定等于质量之比吧？”

汤川秀树闻言用力点了点头：

“没错，标量场真空期望值非零时就可以得到费米子质量矩阵，它一般不是关于代对角化的。”

“也就是说，耦合一个规范玻色子和两个费米子的顶点不混合费米子代。”

小柴昌俊顿时眼前一亮：

“咦，这个额外项也含有非零真空期望值，而且还是局域极大值！”

“7.3456Xπ4，然后再做个正幺变换”

或许是考虑到计算量级太过庞大，汤川秀树海将一旁的铃木厚人也拉来做了苦力。

一个小时后。

小柴昌俊跟进入贤者时间似的浑身一哆嗦，在纸上写下了一个规范群的表达式：

【DμΦ=DμΩ1（Φv+r）=Ω1ΩDμΩ1Dμ′（Φv+r）】

【Dμ′≡μigAμ′，Aμ′≡ΩAμΩ1+（ig）ΩμΩ1】

“.”

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