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第四百四十九章 我徐云从不开挂（第5页）

“威腾教授，您客气了，这是我应该做的，咱们时间有限，还是争取先把问题给解决了吧。”

威腾显然也明白时间紧迫，于是便也很果决的松开了徐云的手。

不过在松手前的一秒钟时间里，他在手掌上略微施加了些许力气，一切尽在不言中。

随后威腾沉吟片刻，转头看向了希格斯：

“希格斯先生，现在可能需要您帮个忙了。“

此前提及过。

希格斯本人因为希格斯粒子而获得了出圈的名声和诺奖，但他获得荣誉的本质原因，其实是发现了希格斯机制。

希格斯粒子只是希格斯机制的证明，技术性上后者显然更高一些。

在眼下本征态框架之一出现问题的情况下，希格斯自然是当之无愧的补漏人选。

用网络上的话来说就是专业对口。

如今已经93岁的希格斯仅仅比杨老年轻七岁，精神头同样不算特别好，看上去有些焉不拉即的。

不过在听到威腾的请求后。

希格斯还是很给面子的打起了精神，来到桌边拿起笔，认真的演算了起来。

威腾他们的失误主要在于丢失了部分简并信息，基础数据上倒是没多大问题。

因此很快。

希格斯便写下了一个全新的组态：

l，（2s+1），j

ab=re[aei（wt+α）bei（wt+β）]=abcos（2wt+α+β）

[t，k]=meshgrid（tve）

?ab?=t1∫0tabdt=21abcos（α+β）=re[21aeiαbe?iβ]=21re[ab?]

第一个数值代表角频率，后续则是实部方面的优化，完美的对这些特殊粒子的波函数进行了优化。（参考自温伯格的笔记，去世后才被整理公布的，如果温伯格没有去世，我其实很想安排他亲笔写出来）

随后威腾等人凑着脑袋研究了公式几秒钟，周绍平忽然轻咦了一声：

“咦....如果按照这个修正组态来计算，‘冥王星’粒子的基底倒是好定，但它在动量空间的等能面似乎就有些困难了......”

动量空间的等能面。

也就是所谓的费米面。

费米面最早被定义于理想无相互作用的费米气系统中，后来便扩展到了电子模型，近些年常见于固体材料范畴。

比如半导体。

半导体实际的能态结构是受到周期势场微扰给出的能带，比如价带、导带等等，电子填到哪里算哪里。

对于半导体来说，价带几乎填满，最高填充位置就是价带顶。

同时根据粒子数，就能确定费米面。

不过这个概念同样适用于部分高能物理框架，因为它的实质就是三维无限势阱中自由电子的运动。

电子对应λ=hp，所以在导体中形成驻波。

接着根据波失量的定义，就可以确定单个电子所处的驻波的波失量值。

所以这玩意儿也符合一个分布，叫做费米狄拉克分布，属于波粒二象性的一个范畴。

目前所有的微粒都具备波粒二象性，即便是是‘冥王星’粒子也不例外。

所以想要界定‘冥王星’粒子的费米面，也就是锁定它占据态与未占据态的分界区域，并不是一件容易的事儿。

当然了。

在很多时候，困难和回报是等价的。

如果希格斯纠正的框架是【定位系统】和【声呐】。

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